\ 'i<)3
wo a — 0.7175985, T = 28 Cos % , und \fj ('i')= t T * . ft— 1 3 . dldas Integral von t = T bis t~CC genommen. (Vergl. 1 . S. 78.)
Diese Refraclionstafel von Carlini läfst sich, nach der Be-merkung des g. 17 bis auf die letzten drey Grade von z durchden einfachen Ausdruck darstcllen
A B Sin z
Cos z —\/A 2 -j-Cos ■ z
w'o B = i 845 // -7 die Horizontalrefraction dieser Tafeln, und ivoA = 0 06260 — 0 0000 2 tg z ist. Setzt man nämlich
A ,x
<g x = — ^ - , so ist r = ■i 845 // 7 Sin z tg — ... (c)
und man bildet
z - -
Gleichung (e) -
- Carlini’s '
Bafel - -
Diffci
'en
20° - - -
1 - -
1 - - -
- 0".
0
/,()
48 .
5
48 .
6
O *
1
60
99 •
8
J 00 .
0
0 .
n
70
157 .
4
i 5 7 .
9
0 .
5
80
3 i 7 .
3
817 .
9
0 .
6
81
35 o .
8
35 i .
3
0 ,
5
82
891 .
6
„ 3 o 2 .
O
0 .
4
85
443 .
2
442 .
6
0 .
4
84
5 o 6 .
6
5 o 6 .
7
0 .
1
85
590 .
5
590 .
Q
0 .
3
86
yo 3 .
O
702 .
6
0 ♦
4
87
858 .
6
858 .
8
0 .
2
und man würde ohne Zweifel die Annäherung noch hoher treiben,w enn man, wie in g. 7, die Gröfse A=a+br+cr s -j-dr 3 -)- annähme.
§• ' 9 -
Zum Schlüsse dieses Gegenstandes wollen wir nun auch dieterrestrische Befraction, d. h. diejenige Strahlenbre-chung untersuchen, welche der Lichtstrahl leidet, wenn er voneinem niedrigen terrestrischen Gegenstände in das Auge des Be-obachters kommt. Da diellühe dieser Gegenstände, in Beziehungauf ihre Entfernung, von dem Beobachter nur sehr klein voraus-gesetzt wird, so ist es hier zweckmäfsiger , die Refraction nichtmehr, wie bey der eigentlich astronomischen Strahlenbrechung,als eine Funktion der Höhe des Gegenstandes, sondern als eineFunktion von der Entfernung, d. h. von dem Winkel zu geben,welchen die zwey Halbmesser der Erde in ihrem Mittelpunktebilden, die nach dem Beobachter und nach dem irdischen Ob-jecte gezogen werden. Ist, aber v dieser Winkel, und, wiein§, 2,