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sication der lumisizirenden Action des GlaSpunkteS a bey jedem Winkel daej ein bestimm-tes Verhältnis des passiven Verhaltens zum aetiven Verhalten ausspricht; oder es ist(nach der Sprache des Atomistikcrö) das Brechungsgesetz für jeden farbigen Strahl ausLuft in Glas gefunden.
Dasselbe ließe sich auch mit zwey gleichen Prismen herausbringen, allein auf eineviel schwierigere Weise; indem hier allemal auf die zweyte Brechung von GlaS in LuftRücksicht genommen werden müßte, welches beym halben Cylinder nicht der Fall ist, dajeder Strahl ans dem Glase in die Luft senkrecht ausfahrt.
Bis genaue Versuche auf die hier angegebene Weise uns das Gesetz lehren, wornach(bey der Lumisicationsfortleimug innerhalb der Glasmasse), für jede einzelne Modisication/? der lumisizircnden Action (des GlaSpunktcs a) die Fortleitungsrichtung von der jedesma-ligen Richtung der OpcrationSlinie da (von normaler lumifizirender Action) abhangt; wol-len wir (wie dieß aus New to ns Versuchen hervorzugehen scheint) annehmen, es besieheein constanteS Verhältnis; 0 tinter den Sinussen jener zwey Winkel, de-
rcn einer der jedesmalige Einfallswinkel da<z, der andere aber jener
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isi, welchen der Perpendikel yad' mit jener entsprechenden Fortleitungs-richtung bildet, die sich auf die einzelne Modisication^ d er lumifizire ir-den Action bezieht, (ein constantes Verhältnis unter den Sinussen des Einfalls- undBrechungswinkels, für einerlei) farbigen Strahl, in der Sprache des Atvmisiikcrs),
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hieraus folgt (aus schon erwähnten Gründen ganz wie bey der Strahlenbrechung ohne Far-benzersireuung)
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wodurch ausgedrückt wird, das Verhältnis; des passiven Verhaltens zum acti-
ven Verhallen an der einzelnen Modisication /? der lumisizirenden Ac-tio >r (rücksichtlich der Lumifi cationsforcleirung an, Glaspunktea innerhalbder Glasmasse); bey jedem Einfallswinkel
Bezeichnen wir überhaupt jedes Verhältnis dieser Art, das sich auf eine einzelneModisication « bezieht, durch I), so ist