relationes ad locvm simplicem in orbita spectantes,

S9

Statuendo igitur ~7jr — 1 — rA+C, erit C quantitas ordinis quarti, qua in tabu-lam nostram recepta, ab A protinus transire possumus ad v per formulam, l+e , A ytangiw>

tangis =V - 7 ZIT-V i— fA+C ~ y/^—$A+C)

designando per y constantem \/ Hoc modo simul lucramur calculum per-

commodum pro radio vectore. Fit enim (art. 8, VI)

_ q cos^E 2, cj C 1 —t AAtC) q

T coslv 1 ( x + jf) cos i v* (i C) cos|- v %

4i.

Nihil iam superest, nisi vt etiam problema inuersum, puta determinationemtemporis ex anomalia vera, ad algorithmum expeditiorem reducamus: ad hunc

finem tabulae nostrae columnam nouam pro T adiecimus. Computabitur itaque

1 - e 2. •

primo T ex v per formulam T =-—^ tang \ v ; dem ex tabula nostra argu-

mento T desumetur A et logi?, siue (quod exactius, imo etiam commodius est)

C et logB, atque hinc A per formulam A ——■ + —i tandem ex A et B erue-

tur t per formulam [i] art. 07. Quodsi hic quoque tabulam Barkerianam in vsumvocare placet, quod tamen in hoc problemate inuerso calculum minus subleuat,non opus est ad A respicere, sed statim habetur

1 + C

tang■§■#>" tang \v\J y r/ r^

7V 1 +t 1 )

atque hinc tempus t, multiplicando motum medium anomaliae verae u> in tabula

Barkeriana respondentem

per

B

tx

42 .

Tabulam, qualem hactenus descripsimus, extensione idonea construximus,operique huic adiecimus (Tab. I.). Ad ellipsin sola pars prior spectat; partem al-teram, quae motum hyperbolicum complectitur, infra explicabimus. Argumentumtabulae, quod est quantitas A , per singulas partes millesimas a o vsque ad o,3ooprogreditur; sequuntur log B et C, quas quantitates in partibus 1 ooooooo™ 1 ®, siue