142 Astronomie. Cap. III.

indirekten Einfluß ans. Der Betrag des erster» istleicht, derjenige des letztern dagegen weit schmerer zuberechnen, indem dabei verwickelte und höchst schwie-rige geometrische Verfahrungsarteu in Anwendung kom-men, die wir in einem Werke, wie das gegenwärtige,nicht erläutern können, sondern bei denen wir uns be-gnügen müssen, blos die Natur und das Resultat der-selben anzugeben.

193) Das Gewicht eines Körpers (wenn wir esals unvermindert durch eine Ccntrifugalkraft betrach-ten) ist die Wirkung der Anziehung, welche die Erdeauf denselben ausübt. Diese Anziehung besteht nun,nach Newtons Erklärung, nicht in dem Strebenalles Stoffes gegen einen bestimmten Mittelpunkt hin,sondern in einer Neigung aller Massenthcilchen imWeltalle, gegen einander zu streben, und, wenn siekeine» Widerstand finden, sich einander zu nahern. DieAnziehung, welche die Erde auf einen Körper äußert,der sich auf ihrer Oberfläche befindet, ist demnach nichteine einfache, sondern eine auS den einzelnen Anziehun-gen aller ihrer Theile zusammengesetzte Kraft. Esleuchtet nun ein, daß, wenn die Erde eine vollkomme-ne Kugel wäre, die Anziehung , welche sie auf einenKörper irgendwo au ihrer Oberfläche, sep er amAequa-tor oder am Pole, ausübt, sich ganz gleich seyn mußte,und zwar ans dem einfachen Grunde der genauen Sym-metrie der Kugel in jeder Richtung. ES ist nicht we-niger einleuchtend, daß, da die Erde eine elliptischeGestalt hat, und also diese Symmetrie oder ähnlicheLage aller ihrer Theile nicht besteht, man auch nichtdasselbe Resultat erwarte» kaun. Ein Körper unterdem Aeguator, und ein ahnlicher am Pol eines abge-platteten Ellipsoids, stehen zur Masse, als einem Gan-zen, in sehr verschiedenem geometrischen Verhältnisse.Es laßt sich nun, ohne weiter in Einzcluhcitcn einzu-gehen, erwarten, daß diese Verschiedenheit auch eineDifferenz der Anziehungskräfte auf die beiden Körpermit sich bringe, und die Rechnung bestätigt diese An-sicht. Dieser Gegenstand eigner sich für eine reine ma-thematische Untersuchung, und er ist mit vollkommener