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übereinstimmendes Resultat zu erhalten. Die neuesten Erfahnm,gen über diesen Gegenstand verdanken mir dem Prof. Benzen-berg, der zu dem Ende in dem Mickaclisthnrme zu Hamburgeine Reihe sorgfaltiger Versuche anstellte, indem er Kugeln ansverschiedenen Hohen herab fallen ließ, und die Fallzeiten beobach-tete.

Es ist aber die Formel für daß Gesetz frei fallender Kbrper,die keine Anfangsgeschwindigkni haben, "mit Rücksicht auf denWiderstand der Lust

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wo die t die Fallzeit, lr die Hohe von der der Körper gefallenist, x den Raum, welchen ein im leeren fallender Korper in derersten Sekunde zurück legt, !Z die Basis der natürlichen Logari-thmen, und p die beschleunigende Kraft der Schwere ausdrückt,mit der sie im widerstehenden Mittel auf die Körper wirkt, wennihre absolute Kraft, mit der sie die Körper im leeren abwärtstreibt, —1 ist. X endlich ist derErponent des Widerstandes, d»h. diejenige Geschwindigkeit, bei welcher die Kraft des Wider-standes — 1 der natürlichen Schwere gleich ist. Diese Größehängt von der Form des fallenden Körpers und von dem Ver-hältnis seiner spezifischen Schwere zur Schwere der Luft ab. Bei

Kugeln, deren Halbmesser—r, wird X — ^''I - menn —

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das Verhältnis! ihrer Dichtigkeit zu der Dichtigkeit der Luft aus-drückt. Bei den eben erwähnten Versuchen harten die aus einemTheileZinn und neun Tbcilen Blei bestehenden Kugeln 1,46 Pa-riser Zoll m Durchmesser; ihr Gewicht war etwa io,ymal grös-ser, als das deS Wassers, und das spezifische Gewicht der Luft

ergab sich durch die Barometcrbestimmungen zu ——des Was«

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sers. Dieses giebt r—0,061 pariser Fuß; ^ —8720, und p —

o,9yy885; endlich x — iH,ioiz pariser Fuß, wenn nach laP la«res Bestimmungen die Lange des Seknndenpendels — 8,06016Fuß — 440,79 Linien ist, die des Pariser — 8,0594 Fuß als rangenommen, welches für London 1,00018 nnd für Hamburg1,00025 macht. Es wird demnach der Erponent deS Widerstan-des X — 292,7148 Fuß, Die Verglcichung der hierauf gegrünsbeten Berechnungen des Widerstandes giebt folgende Ta^el: