Luftströmung.

ist ferner für die ganze Länge der Röhre zu nehmen, also vonx = 0 bis x = Xj und da hiernach die Werthe von yj und wzu betrachten sind, während p veränderlich istund zwischen den Querschnitten G TI undlK von der Grofseiy zur Grofse P" übergeht, so kennt man zwar das Gesetz dienicht genau. kann sich aber sicher von der

ser Veränderung

Wahrheit

weit

entiernen

so nimmt

wenn man

in der Gleichun

(21) gefunden wurde

wonach dann unter

liier genebenen

Bedingungen

ewälüten

Zeichnungen

(B 2 - F'*) j

so dafs also jenes Integral in folgendes verwandelt wird:fjp d x /?P' a W '~U

J w

(B 2 — P 2 )

al innerhalb der bereits angegebenen Grenzen ist

wofür das Inte

w (B 2 — P" 2 ) w 2Demnach wird das vollständige Integral der Gleichun

Io, .

° P- w (13' 2

P' 2 W'

B. n w

P- W 2

Nach dieser Gleichung kannte die Geschwindigkeit des Aus-

flusses = U gefunden werden , wenn die Pressungen B, B undp" bekannt wären, die in den Querschnitten ef, GH und 1Kstatt finden. Um sie zu bestimmen, läfst sich annehmen , dafsdie Pressung im Raume EefF durch die Gleichung (23) gege-ben ist, wenn man im zweiten Gliede den Ausdruck wegläfst,welcher die Wirkung der Adhäsion an den Wänden und denVerlust der lebendigen Kraft, welcher im Flächenschnitte efeintritt, und die Integrale von der Fläche A B an bis zu dem-jenigen Querschnitte nimmt, für'welchen die Pressung berech-

w beibehalten,

Wird hierfür die Bezeichnun

net werden soll,so erhält manP

P' 2 W 2

p'a \y '2

Oklotr

r 2 w 2

ilt die Glei-

Für den Zwischenraum zwischen G1I und CD