Pneumatik.

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woraus also folgt, dafs die von diesem gefundenen Werthe de-nen von Navier erhaltenen gleichkommen, wenn man sie mit1 d 4

. zt: — =r~z multiplicirt. Diesemnach sind die verschiede-((Jj94j 1.)

nen Werthe von 8ß folgende

Werth von 8,9

D

d

d'Aubuisson

Navieu

0,10

Met.

0,05 Met.

0,0222

0,02374

0,04 —

0,0210

0,02323

0,03 —

0,0221

0,024S3

0,02 —

0,0200

0,02260

0,05

—

0,03 —

0,0232

0,02325

0,02 —

0,0248

0,02743

0,0235

—

0,02 —

0,0248

0,01506

Hieraus erhält d’Aubuisson als mittlern Werth 8ß = 0,0238,NayieIi aber findet die zuletzt erhaltene Zahl zu grofs undnimmt daher im Mittel

8ß = 0,02594, also ß = 0,00228„

Die bedeutenden Abweichungen von diesem Mittel erklärensich leicht aus dem Umstande, dafs h überhaupt nicht grofs istund kleine Beobachtungsfehler daher den Werth von ß bedeu-tend ändern. Girard’s Beobachtungen der Luftströmung inden Röhren von kleinem Durchmesser stimmen sehr gut hiermitüberein; am besten lassen sich aber diese und ä’Aubuisson’sVersuche vereinigen, wenn man ß = 0,00324 setzt. Dafs dievon dem Erstem mit weiten Röhren angestellten Versuche nichtpassen, scheint in Hindernissen zu liegen, die dabei vorwalte-ten, jetzt aber nicht mehr aufzufinden sind.

Auch nach Nayif.r gelangt man eben so leicht, als nachd’Aubuissok, zu einem allgemeinen Ausdrucke der unter ge-gebenen Bedingungen ausströmenden Gasmengen, wenn mandie von ihm gewählten Bezeichnungen beibehält und hiernachden durch die bisherigen Betrachtungen begründeten analyti-schen Ausdruck sucht. Für denjenigen Fall, wenn man denStand des Manometers unmittelbar von der Düse kennt, hatdiese Aufgabe gar keine Schwierigkeit, denn man betrachtet denGasstrom als aus einem Gefäfse unter bekanntem Drucke durchein kurzes Rohr von cylindrischer oder konischer Gestalt ausströ-rnend, und diese Frage ist bereits mehrmals in den mitgetheiltenUntersuchungen, namentlich §. 15. für die Praxis eben so einfachals genügend beantwortet worden, wenn gleich in Beziehung auf