Von der Evection.

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Mondes statt habenden Störungen zu finden, wollen wirzunächst diese elliptischen Werthe von r und l in den mitw mulliplicirten Gliedern von T und V substituiren. Denndamit werden T und V noch immer bis auf die erste Potenzvon w genau und somit alle die Störungen zu liefern imStande sein, welche w und ew, so wie e'w, zu Factorenhaben. Weil ferner das Glied mit dem Factor ee'w, alseiner höheren Ordnung angehörig, hier ausser Betracht bleibt(§. 100.), und wir daher auch jetzt mit Berücksichtigung vone keine andern Glieder, als die schon in §§. 113. und 114.entwickelten, finden würden, so nehmen wir gegenwärtigfür die Sonnencoordinaten r und F schlechthin ihre mitllernWerlhe a! und X und schreiben demnach statt der in §. 99.für 1\ und F x aufgestellten Formeln:

'1\ = - £ + i r -w [1 + 3 cos 2 (/ - A')J,

V t = — | £ w sin 2 (l — X).

Nun ist mit Anwendung der elliptischen Werthe von rund l (vergl. §. 113.):

2(1 — X) = A x + 4e sin a , wo A x — 2 (A — X),cos 2 (l — X) = cos A x — 2e cos (A x — ß) + 2e cos (A x -f- a),sin 2 (l — X) = sin A x — 2e sin (A x — a) +2e sin (A x + «),cos 2 (l — A') = cos A x — \ e cos (A x — «) 4- f e cos (A x -j- ß),

^ sin 2 (l — X) = sin A x — ^ e sin (A x — a) + \ e sin (A x -f «).

Hiermit wird

(1) T l = — 2^ + -^ew cos « + I w cos A x

— ±£-ew cos (A x — ß) 4-1 ew cos (h + tt )i(2) F x = — | w sin A x + -^ ew sin (A x — ß) — \e,w sin (A x + a).

Wir erkennen hieraus, dass r und l, bei Berücksich-tigung der Excentricität der Mondsbahn, ausser den nnsschon bekannten Gliedern, welche A x zum Argument und wzum Factor haben, noch mit ew multiplicirle Störungsgliedererhalten, deren Argumente ß, A x — ß und A x + « sind. Indem