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Drill er Absclinill. Fünftes Kapitel.

Fünftes Kapitel.

Yon der Evection.

§. 117.

Wir haben in dem Vorhergehenden eine sehr nahe kreis-und gleicliförmige Bewegung gefunden, welche der in seinemLaufe um die Erde von der Sonne gestörte Mond möglicherWeise haben kann, und in dem Falle auch wirklich habenwürde, wenn irgend einmal seinem Radius Yector und seinerLänge, so wie den Geschwindigkeiten, mit denen sich beideändern, diejenigen Werlhe zugekommen wären, welche ausden vorhin (§. 114.) für r und l erhaltenen Ausdrückenfliessen (§ 25'.).

Statt dieser Bewegung, die sich von einer vollkommenkreis- und gleichförmigen nur durch die mit w behaftetenGlieder unterscheidet, geben aber die Beobachtungen deut-lich genug eine Ellipse als Grundform der Mondsbahn zuerkennen. Die Excentricität dieser Ellipse ist = , und

die daraus folgende Mittelpunktsgleichung (§. 43.) hat einenCoefficienlen, = 6° 17', der bedeutend grösser als der Coeffi-cient jeder Störungsgleichung ist. Wir wollen daher in demFolgenden statt der vorigen Kreisform diese elliptische derRechnung zum Grunde legen und untersuchen, ob und wasfür neue Ungleichheiten bei dieser Hypothese zum Vorscheinkommen; denn nur auf solche Weise können wir hollen, dieFormeln der Theorie mit den Beobachtungen in die zuwünschende Uebereinstinunung zu bringen.

S- 118.

Bezeichnet e die Excentricität der Mondsbahn und a diemittlere Anomalie des Mondes, so wird sein elliptischer Ort,mit Weglassung der zweiten und höheren Potenzen von e,durch

r = a (1 — e cos a) und l — X + 2e sin abestimmt. Um daher die bei dem elliptischen Laufe des