Folgen aus »lein Gesetze (lei- Anziehung. 105

den Astronomen möglich geworden, diese Massenbestimmungeiner Prüfung zu unterwerfen. Es kam nämlich gegen Endedes Jahres 1839 der nach Encke seinen Namen führendeKomet dem Merknr so nahe, dass letzterer einen sehr merk-baren Einfluss auf die Bewegung des Kometen äusserle, einenEinfluss, der für uns bei der damals nicht sehr beträchtlichenEntfernung des Kometen von der Erde um so augenfälligerwerden musste. Aus den zu jener Zeit in Berlin angestell-ten Beobachtungen des Kometen hat sich nun ergeben, dassdie Laplace’sche Masse und Dichtigkeit mit ^ mulliplicirtwerden müssen. „Dieses Resultat kann jedoch nur als einedurch einen rohen Ueberschlag gewonnene erste Näherungangesehen werden“*).

§. 09.

Im Bisherigen haben wir die gegenseitige Anziehung derHimmelskörper bloss aus den gegenseitigen Entfernungenihrer Mittelpunkte und aus ihren Massen bestimmt, also ebenso, als ob die Masse eines jeden in seinem Mittelpunktevereinigt wäre. Da aber die Gesammtanziehung zweier Kör-per aus den Parlialanziehungen ihrer einzelnen Theilchenzusammengesetzt ist (§. 03.), so entsteht die Frage, ob nichtjene Bestimmung der Anziehung zweier Himmelskörper nocheiner kleinen Berichtigung bedarf, sobald wir die Anziehungenihrer einzelnen Theilchen berücksichtigen und deshalb nochdie Gestalt und Grösse eines jeden und die Vertheilung sei-ner Masse mit in Rechnung nehmen.

Die Himmelskörper weichen von der Kugelgestalt nursehr wenig, mehrere durchaus unmerklich, ab, und nachdem, was in §. 03. über die mulhmassliche Bildung dieserKugeln gesagt worden, ist es nicht wohl anders denkbar,als dass bei jeder derselben für sich in gleicher Entfernungvom Mittelpunkte auch gleiche Dichtigkeit statt findet, Stel-len wir uns daher eine solche Kugel durch concenlrischeKugelflächen in genugsam dünne Schalen zerlegt vor, sowird jede dieser Schalen für sich — gegen das Ganze un-

*) Astronomische Nachrichten, XVI. Band, Seite 244.