T li e o r i e.

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r* b + 2 i* c Sin. 5- Cos. & = rh und

x 2 c Sin. 2 9 -J- 2 r 2 b Sin. 9 Cos. 9+ 2 a Cos. 9

19- )

JZ ü.

. 2 3 Ö

geben, also

_Ö_

. 2 v 2

(<

£

a

Ci-

Sin. $■

•4 Cos . 2 $•)da

).

und

f a' + 2 (-|j) Cos. 5- Sin. ^V \ _ .£ r.os 2 Q. ' 1

Sin . 2 •$■ ^

1 —-4 Cos . 2 &

oder wenn man liier auch der Grösse a die Form Q Sin. dCos. 5 - giebt und Q als unabhängig von 5- ansieht, wo dann

a ■ — | Q-Sin. & Cos. & ist, wild

/ Qg — k \

V - 21 * )

dadurch aber ' geht die

Gleichung

= + (

d. (y. b. Sin. d -)d Cos. &

)-

y c, weil b von 3 unabhän-

g!g ist >

in

y b Cos. &Sin 5-

y c •

. = — b ^ über, weil ■

(H>

b Cos. #Sin. &

0 ist.

Hier erhellt also, dafs man a = 0 erhalten würde, wenn

oder dafs die Schwan-wenn der Erd-

man y als unabhängig von & ansähe,kungen der zweiten Art ganz verschwändenkern überall gleich tief mit Wasser bedeckt wäre. Dieseswürde wenigstens sehr nahe der Fall seyn, da unsre Voraus-setzung i = n, nicht viel von der Wahrheit entfernt ist. Den-ken wir uns einen sphäroidischen Erdkern , den das sphäroi-dische Meer bedeckt, so können wir für einen solchen Kör-per y = 1 (1 — q Cos . 2 A) setzen, und C[ als von 0' unab-hängig ansehen; dann würde a = Q Sin. & Cos. & ==

■— 2 blq Sin. & Cos. &

also Q :— 21 k<1

21 g q — n 2 r 2

und da wir nun aus leicht erhellenden Gründen für k wieder3 r 2 L

— 2 —Sin. v. C 05 . v setzen dürfen, da es so gut ist, als ob