s68 II. Thl. Die Gesetze der Bewegung fester Körper.

also so fortgeschoben würde, wie es die Drehung der Wellefordert, so wäre der fämmrlichen um bewegtenMassen Moment der Trägheit — k. -l- K-j- ?. a-,

wenn des Gewichts — x, Masse — k ist.

Da nun das statische Moment der Kraft p p . nist, das statische Moment der Kraft y in Beziehung auf

0 . . /3 . LS

eben die Axe dagegen — —^—: so ist, wenn man

n V 6 cs

die Reibung nicht beachtet PS — - die in rr wir«

kende bewegende Kraft, also nach Verlauf der Zeitdie Winkelgeschwindigkeit — u deö Rades

-^p a —-

I) e

rr

tz , di »2/^0,-, , N NI

-t-

' ti

Die Winkelgeschwindigkeit des letzten Rades ist_ « - 6 _

b . e '

2A t (xsbo . « . /Z — ci -/)

§. zo6. Auch hier könnte man suchen, bei welchen' Verhältnissen zwischen den Halbmessern der Räder undWellen die Last am schnellsten gehoben wird; aber da Be-trachtungen dieser Art, um anwendbar zu sein, mit ge-nauerer Rücksicht auf alle Umstände, wie sie wirklich beieiner bestimmten Maschine Vorkommen, angestellt werdenmüssen, so halte ich eö für überflüssig, hier dabei zu ver-weilen.

Daß übrigens diese Lehren bei Beurtheilung der Be-wegung einer Maschine unentbehrlich sind, erhellt wohlhinreichend; die bestimmtere Anwendung aber muß ausBüchern, die umständlich von der Maschinenlehre han-deln, erlernt werden.